Решение задач и выполнение научно-исследовательских разработок: Отправьте запрос сейчас: irina@bodrenko.org
§ 5. Тензор момента инерции
Рассмотрим твердое тело, закрепленное в точке О. Пусть г =
— радиус-вектор точки М этого тела, v — скорость точки М.
Как известно, момент импульса N определяется соотношением
, где V — объем тела, dm = ρ
dV (ρ — плотность тела).
Обозначая через Ni контравариантные координаты вектора N и используя формулу (8.60) для векторного произведения, получим
(напомним, что сikl = gis cskl, где cskl — координаты дискриминантного
тензора в данном базисе пространства Е3, см. п. 6 §3 этой главы).
По теореме Эйлера существует мгновенная ось вращения тела.
Обозначая через ω вектор мгновенной угловой скорости, получим
v = [ωr]. Снова обращаясь к формуле (8.60) для векторного произведения, найдем
vl = clpn
ωp rn. (8.82)
Подставляя найденное выражение vl в правую часть (8.81) и учитывая независимость ωр от переменных интегрирования, получим следующее выражение для Ni:
Тензор
фигурирующий в правой части соотношений (8.83), называется тензором момента инерции.
Преобразуем выражение (8.84) для тензора момента инерции. Для
этой цели обратимся к формуле (8.65), По этой формуле имеем
cikl clpn = gkn
δip
- gkp δin. Поэтому
Если в выражении (8.85) опустить индекс г с помощью метрического тензора, то в результате получим часто используемую формулу для координат дважды ковариантного тензора момента инерции:
Тензор момента инерции широко используется в механике твердого тела. Для примера запишем с помощью этого тензора выражение для кинетической энергии Т. Имеем
Но поскольку vi = cipn ωp rn, выражение для Т примет вид
Отсюда, согласно (8.84), найдем Т = ½
ωp ωk Jpk.